- 标题
- 摘要
- 关键词
- 实验方案
- 产品
-
等离子体与等离子体激元学 || 等离子体激元学中的7个高级主题
摘要： 顾名思义，负折射率材料（NIMs）具有负的折射率，最早由V. G. Veselago于1968年提出[24]。这类材料并非自然存在，而是通过类似于第六章讨论的伪表面等离子体波（SSP）生成原理人工构建的。材料的折射率由n=√(?rμr)给出，其中?r为相对介电常数，μr为相对磁导率。对于自然材料，大多数频率下?r和μr通常为正值。但如第二章所述，金属的介电常数在可见光谱附近特定频率范围内可能呈现负值。第六章表明，通过在金属表面钻制适当尺寸的孔洞及阵列，我们能在更低频率模拟这种负介电常数特性。此时材料的磁导率仍为正值，导致折射率为虚数——常规电磁波无法在介质中传播，仅存在表面等离子体波。若能使介电常数与磁导率在同一频率范围同时为负，则乘积?rμr将恢复正值，折射率成为实数。这类材料亦称双负超材料（DNGs），此时我们取n的负值以区别于常规正介电常数与磁导率情况。当折射率为实数时，常规电磁波虽能通过介质传播，但负折射率材料中的波传播特性却呈现出与正折射率材料（PIMs）截然不同的奇妙特性。负折射率材料的主要应用包括能实现超衍射极限成像的超透镜，以及有助于发射装置小型化的超材料天线、光学纳米光刻和纳米技术电路等。
关键词： 等离子体学、负折射率材料、表面增强拉曼散射、负折射率超材料、表面增强拉曼散射、粒子阱
更新于2025-09-16 10:30:52
-
极亚波长负折射率超材料
摘要： 我们展示了一种工作在射频段的极亚波长负折射率超材料结构。该超材料的单元由平面螺旋结构与蜿蜒导线结构通过介质基板分隔组成。在共振频率附近，传播方向上自由空间波长与单元尺寸之比达到了创纪录的1733。该超材料还具有迄今记录的最极端负折射率值-109。其磁响应和电响应分别源自螺旋结构与蜿蜒导线。研究表明，蜿蜒导线是提升负折射率超材料透明度的关键要素。
关键词： 射频，负折射率超材料，亚波长，螺旋形，蜿蜒导线
更新于2025-09-09 09:28:46